=（7）

　　式（10）中包含有无穷级数，参照文献[1]提供的煤样热物性数据，经实验，该级数取前5项即可满足精度要求，即有

　　（y）=（（r，_-2）/q=--lnp-（11）

　　式（11）为超越方程，传统方法是无法求解的，只能通过如对分法等近似数值解法编程求解，从而对于某一特定时刻可求得对应的热扩散率a值，对应若干个时刻将计算得一组a值，取加权平均作为最终热扩散率的测试值。这里需要注意的是，为了防止煤样受到热震损伤，实验过程中试样各处的温升最好不要超过10℃/min。

　　求得热扩散a后，试样的比热容Cp根据下式算得：

　　Cp=/（a）（12）

　　2.3非稳态热带法

　　热带法原理与热线法类似，区别在于热带法用窄薄的金属带（热带）代替热线。测试时待测材料中夹持薄金属带，从某时刻起金属带被以定功率加热，同时记录热带的温度响应，并绘制曲线，根据被测材料热物理参数与温度变化间关系的理论公式，可测得其导热系数和热扩散率。热带的温度变化可以通过测量热带电阻的变化来获得，也可以通过在热带表面上焊接热电偶来直接测量。

　　最常用的热带材质是纯铂，其它已知电阻温度系数的性能稳定的金属也可以，热带典型的长度为100mm-200mm，宽度为3mm-5mm，厚度为10um或更小。

　　热带法温度响应的理论公式或模型如下

　　△T（t）={erf（-1）-[1-exp（--2）]-Ei（--2）}（13）

　　式中：=，wh--热带宽度；erf（z）--误差函数；q--热带每单位长度的加热热流。

　　当加热一定时间，即>>wh时，可得简化公式

　　△T（t）=[lnt+ln]（14）

　　对于热电阻式的热带法，温度响应是通过测量热带上的电压变化来获得

　　△U（t）=[lnt+ln]（15）

　　如果画出温升△T（t）或电压△U（t）随对数时间的变化曲线，曲线呈线性变化趋势，直线的斜率为m=，截距为n=mln，根此可以得到被测试样的热导率和热扩散率

　　=a=exp（）（16）

　　由式可见，热扩散率的测量精度比热线法要好，因为wh的数值（1mm-10mm）比热线的半径大的多，可保证热扩散率值达到满意的精度。

　　3.存在的问题

　　综前所述，门窗玻璃作为典型固体材料，适用的测试方法较多，稳态法及非稳态法均在玻璃热物性测试中得到了应用。目前针对玻璃热物性测试的主要有稳态法和非稳态平面热源法，实际使用过程中均存在一定的优缺点。

　　3.1稳态法

　　稳态法具有原理简单、易于实现等优点，在固体材料热物性测试得到了广泛应用，玻璃导热系数测试国家标准就是基于此撰写的。但稳态法测试时间长且对实验环境要求较高，例如要求保证试件侧向绝热条件，否则将直接影响测试精度。如图3所示为试件侧向绝热与不绝热条件下的温度场变化情况。由图可以看出，侧向绝热条件对玻璃内的温度变化影响是明星的，如图（a）和（b）所示，分别为侧向不绝热和绝热情况下，底部用50w/m的平面热源加热时玻璃内的稳态温度场分布，可以看出区别明显。侧向不绝热时，玻璃侧向存在热传递过程，温度场受侧向热流影响明显。而侧向绝热时，面热源加热热流只在垂直方向传递，温度场均匀。由此可见，基于稳态法原理测玻璃导热系数时，侧向绝热条件直接影响测试精度。

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